Rezultatet e llogaritjeve të gjatësisë së vektorëve të tensionit dhe rrymës dhe këndeve të zhvendosjes së fazës u përdorën për të ndërtuar një diagram vektorial qark elektrik(Fig. 3.28).

3.14. Përçueshmëria në qarqet elektrike të tensionit sinusoidal

Gjatë llogaritjes së qarqeve elektrike të tensionit sinusoidal njëfazor, përdoren konceptet e reaktivit aktiv, induktiv, reaktiv kapacitiv dhe pranimit.

Degët e një qarku elektrik që përmban vetëm rezistencë aktive(Fig. 3.3), karakterizohen nga përçueshmëri aktive g. Për ta llogaritur atë, përdorni formulën

Për një degë të një qarku elektrik që përmban një element induktiv të idealizuar (shih Fig. 3.6), është prezantuar koncepti i reaktancës induktive b L. Llogaritja e përçueshmërisë

C x C

Degët e një qarku elektrik që përmban mbështjellje të zëvendësuara nga një lidhje serike e rezistencës aktive dhe induktive (shih Fig. 3.12) karakterizohen nga g aktive,

përçueshmëri reaktive induktive b L dhe y totale. Për llogaritjen e tyre në këtë rast, përdoren shprehjet e mëposhtme:

			r 2 + x L 2 .

Degët e një qarku elektrik që përmban kondensatorë të zëvendësuar nga një lidhje serike e rezistencave aktive dhe kapacitative (shih Figurën 3.16) karakterizohen nga përçueshmëria aktive g, reaktive kapacitiv b C dhe y totale. Për

formulat përdoren për të llogaritur g, b C, y

ku z është rezistenca totale e degës.

y = 1.
Impedanca z	në këtë rast, ju duhet të llogaritni

për të përdorur shprehjen

z = r2 + (x		− x) 2.

Për degët e qarqeve elektrike që kanë reaktansë induktive dhe kapacitore në strukturën e tyre (shih Fig. 3.20), është prezantuar koncepti i përçueshmërisë reaktive të degëve. Përçueshmëria reaktive zakonisht shënohet me shkronjën b, dhe për të përcaktuar vlerën e saj përdoret formula

Përçueshmëria e degës është kapacitore në natyrë.

3.15. Komponentët e rrymës aktive dhe reaktive

V qarqet elektrike të tensionit sinusoidal njëfazor

Le të shqyrtojmë një qark elektrik (Fig. 3.29), në të cilin rezistenca aktive dhe induktive janë të lidhura në seri dhe të lidhura me një burim tensioni sinusoidal njëfazor. Diagrami vektorial i këtij qarku elektrik është paraqitur në Fig. 3.30.

Është ndërtuar për rastin kur faza fillestare e tensionit Ψ u është e barabartë me zero. Gjatësitë e vektorëve në shkallë korrespondojnë me aktualen

vlerat aktuale të tensionit dhe rrymës. Në këtë rast, vlerat efektive të tensionit aktual llogariten duke përdorur shprehjet

	r 2 + x L 2

Këndi fazor ϕ ndërmjet vektorëve të tensionit dhe rrymës përcaktohet nga formula

ϕ = harqe

Le të imagjinojmë vektorin aktual si shuma e dy vektorëve:

		I a + I r.

Komponenti i vektorit aktual Ia është në fazë me vektorin e tensionit dhe quhet komponent aktiv. Komponenti i vektorit aktual I p mbetet në fazë në raport me vektorin e tensionit

me 90 gradë dhe quhet komponenta reaktive induktive. Vlerat e komponentëve të rrymës aktive dhe reaktive gjenden duke zgjidhur një trekëndësh kënddrejtë:

	I a = I cos ϕ = U						Ug,
			Mëkatoj ϕ = U				Ub.

Paraqitja e rrymës I në formën e dy komponentëve na lejon të kalojmë nga një qark ekuivalent i serisë së spirales (shih Fig. 3.29) në një qark ekuivalent paralel (Fig. 3.31).

Komponenti aktiv i rrymës I a është për shkak të aktivit

përçueshmëria g dhe induktiviteti

Qarku ekuivalent i serisë së kondensatorit dhe diagrami vektorial që korrespondon me të janë paraqitur në Fig. 3.32, 3.33. Paraqitja e rrymës I në formën e dy komponentëve na lejon të kalojmë nga një qark ekuivalent i serisë së një kondensatori (shih Fig. 3.32) në një qark ekuivalent paralel (Fig. 3.34).

		Aktiv	komponent
		për shkak të përcjelljes aktive
	kapaciteti g, dhe kapacitiv reaktive
	komponenti aktual I p kapacitiv
	përcjellshmëria reaktive b C.
		Aktiv	komponent
	është në fazë me tensionin dhe
	llogaritur me formulë
	Oriz. 3.34. Paralele	I a = I cos ϕ = U			U g (3,172)
	qark ekuivalent
	kondensator

Komponenti reaktiv i rrymës është 90 gradë përpara vektorit të tensionit në fazë, dhe madhësia e këtij komponenti është

vjen nga formula
		Mëkatoj ϕ = U			Ub.
Rezistenca totale e përfshirë në shprehjet Ia,						Unë jam, dis-
lexohet duke përdorur formulën e njohur (3.159)
		z = r2 + x

Komponenti reaktiv i rrymës, i cili është 90 gradë përpara vektorit të tensionit në fazë, quhet komponenti kapacitiv.

Futja e koncepteve të përçueshmërisë aktive, induktive, kapacitore dhe përfaqësimi i rrymës së mbështjelljes dhe rrymës së kondensatorit në formën e përbërësve aktivë dhe reaktivë bën të mundur llogaritjen e fuqive aktive dhe reaktive të spirales dhe kondensatorit përmes përçueshmërive përkatëse dhe kompozime.

aktuale. Për këtë qëllim përdoren formula
P = U 2 g = UIA,
	U 2 b = UI

Oriz. 3.35. Diagrami i një qarku elektrik me një lidhje paralele të një spirale dhe një kondensator

P, Q L, Q C të marra nga analiza e proceseve elektromagnetike

V një induktor i vërtetë dhe një kondensator i vërtetë.

3.16. Rezonanca aktuale

NË Në qarqet elektrike të tensionit sinusoidal njëfazor që përmbajnë induktorë dhe kondensatorë të lidhur paralelisht, mund të ndodhë fenomeni i rezonancës së rrymës.

Për të sqaruar thelbin fizik të këtij fenomeni, merrni parasysh një qark elektrik që përmban një burim tensioni sinusoidal njëfazor, një induktor dhe një kondensator (Fig. 3.35).

Burimi i dhënë

terminalet e jashtëm, ndërmjet të cilëve ka një tension sinusoidal njëfazor, i menjëhershëm dhe

vlerat efektive të të cilave janë përkatësisht të barabarta me u, U. Induktori në qark zëvendësohet nga rezistenca aktive rk dhe induktiviteti L i lidhur në seri. Kondensatori përfaqësohet nga një qark që përmban rezistencë aktive r C dhe kapacitet C të lidhur në seri. Në frekuencën këndore të tensionit sinusoidal ω, reaktanca induktive e mbështjelljes është x L = ω L, dhe reaktanca kapacitore është

kondensator x C = ω 1 C . Spiralja dhe kondensatori janë të ndezur

jemi paralel dhe të lidhur me terminalet e jashtëm të burimit energji elektrike. Vlerat e menjëhershme të rrymave të burimit, induktorit dhe kondensatorit i, i 1, i 2 dhe efektiviteti i tyre

vlerat aktuale të I, I 1, I 2.

Gjendja rezonante e qarkut elektrik (shih Fig. 3.35) ndodh kur barazia

b L 1 = b C 2 .

Kjo barazi mund të rishkruhet në formë

	+ (ωL) 2			+ (1/ωC)2

Arritja e rezonancës së rrymave në një qark elektrik (shih Fig. 3.35) është e mundur duke rregulluar frekuencën e tensionit të furnizimit f duke ndryshuar induktivitetin e spirales

L ose kapaciteti i kondensatorit C. Gjendja rezonante e qarkut elektrik mund të arrihet edhe me rregullimin e njëkohshëm të dy ose tre prej këtyre parametrave. Rezistenca aktive e spirales r ndaj dhe rezistenca aktive e kondensatorit -

torus r C janë shumë të parëndësishme në vlerë, dhe për këtë arsye mundësia e arritjes së rezonancës aktuale duke ndryshuar vlerat e rezistencave aktive r në dhe r C nuk ka gjasa.

Diagrami vektorial i qarkut elektrik (shih Fig. 3.35), në të cilin vërehet fenomeni i rezonancës së rrymës, është paraqitur në Fig. 3.36. Vlerat efektive të rrymave të spirales dhe kondensatorit dhe këndet e zhvendosjes së fazës midis vektorit të tensionit dhe vektorëve të rrymës llogariten duke përdorur formulat

I2
		Arccos

Vlera efektive e tensionit të burimit të energjisë elektrike përcaktohet përmes vlerës së amplitudës së tij sipas shprehjes

Nëse vektorët aktualë I 1, I 2 zëvendësohen me vektorë aktivë dhe

komponentët reaktivë, atëherë barazia (3.184) mund të shkruhet si më poshtë:

I 1a + I 1р + I 2а + I 2р = I а + I р,

ku I a, I p janë vektorët e përbërësve aktivë dhe reaktivë të rrymës së burimit të energjisë elektrike,

I a = I a1 + I a2,

I р = I р1 + I р2.

Komponenti aktiv i rrymës së spirales dhe komponenti aktiv i rrymës së kondensatorit janë në fazë (shih Fig. 3.36), dhe për këtë arsye vlera e komponentit aktiv të rrymës së burimit llogaritet me shprehjen

Komponenti reaktiv i rrymës së spirales dhe komponenti reaktiv i rrymës së kondensatorit zhvendosen në fazë me 180 gradë në kohë. Si rezultat, vlera e komponentit reaktiv të rrymës së burimit të energjisë elektrike është e barabartë me ndryshimin midis përbërësve reaktivë të rrymës së spirales dhe kondensatorit:

Në modalitetin e rezonancës aktuale, përçueshmëria ekuivalente reaktive e qarkut elektrik është zero, pasi b L 1 = b C 2. Rrjedhimisht, komponenti reaktiv i rrymës së burimit të energjisë elektrike I p është gjithashtu i barabartë me zero. Burimi në modalitetin e rezolucionit

Pompa aktuale gjeneron një rrymë vlera e së cilës është e barabartë me shumën e përbërësve aktivë të rrymave të degëve dhe është minimale.

Shtëpi > Libra > Elektronikë

2.8. Lidhja paralele R, L, C

Nëse te terminalet e një qarku elektrik të përbërë nga elementë të lidhur paralel R, L, C(Figura 2.18), tensioni harmonik i aplikuar u = Umcosωt, atëherë rryma harmonike që kalon nëpër këtë qark është e barabartë me shumën algjebrike të rrymave harmonike në degët paralele (ligji i parë i Kirchhoff): i = iR + iL + iC.

Aktuale iR në rezistencë R në fazë me tension Dhe, aktuale iL në induktivitet L mbetet prapa, dhe aktuale Unë C në një enë ME e çon tensionin me π /2 (Figura 2.19).

Prandaj, rryma totale i në qark është i barabartë

(2.20)

Ekuacioni (2.20) është një formë trigonometrike e shkrimit të ligjit të parë të Kirchhoff-it për vlerat aktuale të menjëhershme. Sasia e përfshirë në të quhet përçueshmëri reaktive e qarkut , e cila, në varësi të shenjës, mund të ketë një induktiv (b > 0) ose kapacitiv (b< 0) karakter. Ndryshe nga përçueshmëria reaktive b përcjellshmërisë g = l/R gjithmonë pozitive.

Per te gjetur Une jam dhe φ do të përdorim diagramin vektorial që i përgjigjet ekuacionit (2.20) (Figura 2.20, a dhe b). Trekëndësh i drejtë me këmbë IR Dhe dhe hipotenuzë I quhet trekëndëshi aktual. Trekëndëshi aktual është ndërtuar në figurën 2.20, A Për b >0, dhe në figurën 2.20, b− për b< 0 .

Nga trekëndëshi aktual rrjedh se ose I = yU; Im=yUm

Këtu (2.21)

përçueshmëria totale e qarkut paralel në shqyrtim.

Aktive, reaktive dhe pranimi janë ndër konceptet bazë të përdorura në teorinë e qarqeve elektrike.

Këndi i zhvendosjes së fazës aktuale i në lidhje me tensionin dhe është e barabartë me:

. (2.22)

Nëse tensioni është vendosur u = Umcos (ωt + y) në terminalet e qarkut me lidhje paralele R, L Dhe ME, atëherë rryma përcaktohet nga formula

i = yUmcos (ωt + y - φ ).

Këndi φ, si në rastin e mëparshëm, matet në diagramin kohor ωt nga voltazhi në rrymë, dhe në një diagram vektorial - nga rryma në tension; është një kënd akut ose i drejtë

|φ | .

Këndi φ pozitive kur qarku është induktiv, d.m.th. në b > 0; në këtë rast, rryma mbetet në fazë nga tensioni. Këndi φ është negativ kur qarku është kapacitiv, d.m.th. në b< 0 ; Në këtë rast, rryma është përpara tensionit në fazë. Rryma është në fazë me tensionin në b = bR - bC = 0, d.m.th. me përçueshmëri të barabartë induktive dhe kapacitore. Kjo mënyrë e funksionimit të një qarku elektrik quhet rezonancë e rrymës.

Nga (2.21) dhe (2.22) rrjedh se përçueshmëria aktive dhe reaktive e qarkut janë të lidhura me përçueshmërinë totale sipas formulave:

g = ycosφ; b = уsinφ. (2.23)

Shumëzimi i anës së djathtë dhe të majtë të shprehjeve (2.23) me vlerën e tensionit efektiv U, marrim vlerat efektive të rrymave në degët me përçueshmëri aktive dhe reaktive, të përshkruara nga këmbët e trekëndëshit aktual dhe të quajtur përbërësit e rrymës aktive dhe reaktive:

Ia = gU = ycosφ U = Icosφ;

Ip = bU = ysinφ U = Isinφ.

Siç mund të shihet nga trekëndëshat dhe ekuacionet aktuale (2.24), përbërësit aktivë dhe reaktivë të rrymës lidhen me vlerën efektive të rrymës totale sipas formulës

.

Ndarja e brinjëve të trekëndëshit aktual në U, marrim një trekëndësh drejtkëndor të përçueshmërisë, të ngjashëm me një trekëndësh tensionesh (Figura 2.21, a, b).

Trekëndëshi i përcjellshmërisë shërben si interpretim gjeometrik i ekuacioneve (2.21) dhe (2.22); përcjellshmërisë g vizatohet përgjatë boshtit horizontal në të djathtë, dhe përçueshmëria reaktive b në varësi të shenjës së tij shtyhet poshtë (b > 0) ose lart (b< 0) .

Këndi φ në trekëndëshin e përcjellshmërisë matet nga hipotenuza y në këmbë g, që i përgjigjet leximit φ në trekëndëshin e rrymave nga I = yU për të Ia = gU.

Për të karakterizuar kondensatorët e përfaqësuar nga një qark me përçueshmëri kondensative dhe aktive, përdoret koncepti i faktorit të cilësisë së kondensatorit. QC = b/g = ωCR, e cila është ekuivalente me tangjenten e këndit |φ | kondensator. Sasia reciproke quhet tangjenta e humbjes dielektrike të kondensatorit tgδ = l/QC(këndi i humbjes dielektrike δ plotëson këndin |φ| deri në 90°).

Si më shumë rezistencë R, sa më i madh (të gjitha gjërat e tjera të jenë të barabarta) faktori i cilësisë së kondensatorit dhe aq më i vogël është këndi i humbjes.

Faktori i cilësisë së kondensatorëve për frekuenca të ndryshme dhe dielektrikë ndryshon shumë, nga afërsisht 100 në 5000. Kondensatorët mikë kanë një faktor cilësie më të lartë se ato qeramike. Faktori i cilësisë së kondensatorëve të përdorur në teknologjinë me frekuencë të lartë është afërsisht 10 herë më i lartë se faktori i cilësisë së bobinave induktive.

Përgjigje: R=r o ·l, ku r o është rezistenca aktive lineare (Ohm/km). Rezistenca aktive e linjave ajrore dhe kabllove përcaktohet nga materiali i përcjellësve me rrymë dhe seksioni i tyre kryq. Në një farë mase, kjo varet nga temperatura e përcjellësve dhe frekuenca e rrjedhës nëpër to. rrymë alternative. Megjithatë, ky ndikim është i vogël, dhe kur llogaritet rrjetet elektrike zakonisht nuk merret parasysh. Prandaj, vlerat e rezistencës r 0 për çdo markë teli ose kablloje zakonisht merren nga tabelat që korrespondojnë me transmetimin rrymë e vazhdueshme dhe temperatura +20ºС. r 0 t = r 0 20 ·(1+α(t-20)), ku α është koeficienti i temperaturës; r 0 20 - rezistencë në 20 ºС. Kur bëni llogaritjet e vlerësimit për përçuesit e bërë nga metale me ngjyra, rezistenca aktive mund të përcaktohet me formulën: r 0 =ρ/F, ku ρ është rezistenca (Ohm mm 2 /km), F është seksion kryq i përcjellësi (mm 2).

G=g 0 ·l, ku g 0 është përçueshmëri aktive specifike (S/km). Përçueshmëria për shkak të humbjeve të koronës është shumë e ndryshueshme dhe varet nga lagështia e ajrit dhe kushtet e tjera meteorologjike. Vlera mesatare e përçueshmërisë aktive për një vit merret nëpërmjet humbjeve mesatare ndaj koronës ΔP k: ; , ku ΔP kud - humbje mesatare vjetore specifike për koronë (kW/km).

Humbjet e energjisë Corona merren parasysh për linjat ajrore me Unom 330 kV e lart. Në linjat ajrore 110-220 kV këto humbje mund të injorohen, sepse PUE ka vendosur seksione tërthore të telit minimal për të reduktuar ΔP në nivele të pranueshme. Për linjën ajrore 110 kV - AS 70/11, linja ajrore 220 kV - AS 240/32.

Mjeti më radikal për të reduktuar humbjet e fuqisë në kurorë është rritja e diametrit të telit. X=x 0 ·l, ku x 0 është reaktansa induktive lineare (Ohm/km).

Reaktanca induktive shkaktohet nga fusha magnetike që ndodh rreth dhe brenda telave dhe bërthamave të kabllove, e cila indukton në çdo përcjellës forca elektromotore vetëinduksioni. Reaktanca induktive varet nga pozicioni relativ i përcjellësve, diametri i tyre dhe përshkueshmëria magnetike dhe frekuenca e rrymës alternative. Për linjat ajrore me tela alumini dhe çeliku-alumini, rezistenca për 1 km llogaritet: x 0 = 0,144 lg (2 D av / d) + 0,0156, ku D av është distanca mesatare gjeometrike midis telave të fazës, mm, d është teli diametri, mm.

D avg varet nga lloji i rregullimit të mbështetjes dhe U nom D av = , ku D А B, D BC, D CA - distanca midis telave të fazave përkatëse.

Për linjat ajrore, vlera x 0 jepet në tabelën e referencës në varësi të D cf ose tensionit dhe llojit të telit. Reaktanca induktive e linjave kabllore ndikohet nga karakteristikat e projektimit kabllot Kur bëni llogaritjet, përdorni të dhënat e fabrikës rreth x 0 të dhëna në librin e referencës. Përçueshmëria reaktive e linjës shkaktohet nga kapacitetet midis telave të fazave të ndryshme dhe kapacitetit tela-tokë. Përcaktohet me formulën: , B=b 0 ·l, ku b 0 është përçueshmëria specifike reaktive (kapacitore), Ohm/km. Për linjat ajrore, përçueshmëria kapacitore mund të gjendet si ose përcaktohet nga tabelat e referencës në varësi të llojit të telit dhe distancës mesatare gjeometrike ndërmjet telave ose nom. tensionit. Përçueshmëria kondensative e linjave kabllore varet nga modeli i kabllit dhe tregohet nga prodhuesi, por për llogaritjet e përafërta mund të vlerësohet duke përdorur formulën. Është e qartë se vlera e b 0 për linjat kabllore është shumë më e madhe se për linjat ajrore për shkak të vlerave më të ulëta të Dav.

Merrni parasysh shprehjen e njohur për fuqinë totale komplekse

Kështu, përdorimi i konceptit të kompleksit të rrymës konjuguar na lejon të zbatojmë argumentin e fuqisë totale komplekse në formën e diferencës së fazës midis sinusoideve të tensionit dhe rrymës (), si dhe të vendosim lidhjen e saktë matematikore midis fuqia totale komplekse dhe përbërësit e saj (). Le të bëjmë transformimin me komplekse të konjuguara. Në përputhje me (13) marrim

Në këtë rast do të kemi

Le ta kemi parasysh atë

Kjo do të thotë, për çdo parametër, produkti i një kompleksi dhe kompleksi i tij i konjuguar është i barabartë me katrorin e modulit të tij.

Në përputhje me (27), (28) dhe (8), ne konsiderojmë fuqinë totale komplekse

Trekëndëshat e fuqisë që korrespondojnë me shprehjen (29) janë paraqitur në Fig. 9, 10, 11, të cilat ilustrojnë rastet:

– nëse, në këtë rast, (Fig. 9). Kjo do të thotë, fuqia reaktive e të gjithë qarkut është një vlerë pozitive dhe në qarkun e jashtëm energjia qarkulluese shkëmbehet ekskluzivisht midis fushës magnetike. L-elementi dhe burimi i energjisë, dhe rimbushja ME-elementi kryhet tërësisht për shkak të energjisë së fushës magnetike L- element;

– nëse, në këtë rast, (Fig. 10). Kjo do të thotë, fuqia reaktive e të gjithë qarkut është një vlerë negative dhe në qarkun e jashtëm energjia qarkulluese shkëmbehet ekskluzivisht midis fushës elektrike. ME-elementi dhe burimi i energjisë. Energjia në një fushë magnetike L- elementi furnizohet plotësisht kur shkarkohet ME-element;

– më në fund, nëse , në këtë rast, a (Fig. 11). Kjo do të thotë, nuk ka shkëmbim energjie midis burimit të energjisë dhe qarkut. E gjithë energjia që vjen nga burimi konsumohet në mënyrë të pakthyeshme nga qarku. Në këtë rast, fuqia totale në terminalet e qarkut është thjesht aktive. Brenda qarkut ekziston një shkëmbim qarkullues i energjisë me intensitet të barabartë midis fushave L,C-elementet.

Llogaritja e parametrave të mënyrës së funksionimit të qarkut, ndërtimi i një diagrami vektorial, përçueshmëria dhe trekëndëshat e fuqisë mund të kryhen pa përdorur numra kompleksë. Llogaritja kryhet në vlerat aktuale të parametrave të modalitetit dhe në modulet e parametrave të qarkut. Në këtë rast, dy metoda llogaritëse janë të mundshme:

· duke përdorur konceptin e komponentëve të rrymës aktive dhe reaktive në çdo degë;

· duke përdorur konceptin e përçueshmërisë totale të një qarku, degët dhe përbërësit e këtyre përçueshmërive.

Sipas metodës së parë, duke përdorur parametrat e njohur të qarkut, ato përcaktojnë rezistenca totale degët

Më pas përcaktohen rrymat totale në çdo degë dhe përbërësit e këtyre rrymave

Pastaj përcaktohet rryma totale (hyrëse) e qarkut

dhe këndi i tij fazor

Llogaritni fuqinë në degë

fuqi në të gjithë qarkun

Duke përdorur rezultatet e marra, përcaktohen përçueshmëritë e degëve dhe të gjithë qarkut

Së fundi, bazuar në rezultatet e marra, duke marrë parasysh shenjat e φ 1, φ 2 dhe φ, ato ndërtojnë diagramet vektoriale rrymat, përçueshmëritë dhe fuqitë.

Sipas metodës së dytë, përçueshmëria e degëve dhe këndet e tyre fazore përcaktohen nga parametrat e njohur të qarkut.

Pastaj përcaktohet përçueshmëria totale e qarkut dhe këndi i tij fazor

Më pas llogariten rrymat në degë dhe rryma hyrëse

Përcaktoni fuqinë e degëve dhe të gjithë zinxhirit

Dhe së fundi, duke ditur madhësinë dhe shenjat e tyre, ndërtohen diagrame vektoriale të rrymave, përçueshmërive dhe fuqive.

Llogaritjet e një natyre të ndryshme kryhen nëse dihen disa parametra të mënyrës së funksionimit të qarkut, dhe është e nevojshme të përcaktohen parametrat e qarkut ekuivalent dhe të ndërtohet një diagram vektorial. Llogaritjet e tilla kryhen pas hulumtim eksperimental skema.

Për shembull, është dhënë një qark ekuivalent (Fig. 12). Me eksperiment janë matur parametrat e mëposhtëm të mënyrës së funksionimit të këtij qarku: P – fuqia aktive i gjithë zinxhiri; U– tension në terminalet e qarkut; I– rryma hyrëse; I 1 dhe I 2 – rrymat e degëve; këndi i zhvendosjes së fazës midis sinusoideve të tensionit dhe rrymës (duke marrë parasysh shenjën e tij). Është e nevojshme të përcaktohen parametrat e qarkut dhe të ndërtohet një diagram vektorial. Llogaritjet e mëposhtme kryhen:

1. Përcaktoni parametrat ekuivalent të të gjithë qarkut (shenja e reaktancës totale dhe reaktancës totale përcaktohet nga shenja e këndit të matur)

2. Përcaktoni parametrat ekuivalent të secilës degë

3. Përcaktoni parametrat e elementeve të degëve të qarkut

4. Llogaritni parametrat e mbetur të mënyrës së funksionimit të qarkut

5. Ndërtoni diagrame vektoriale të rrymave, përcjellshmërive, fuqive.

Në këtë qark, si në një qark me një lidhje serike R, L,C- elementeve, është e mundur një mënyrë rezonante, e cila quhet rezonancë aktuale. Kur rrymat rezonojnë në një qark që përmban L Dhe ME- elementë të përfshirë në degë paralele, sinusoidë të rrymës hyrëse I dhe tensioni i aplikuar në terminalet e qarkut janë në fazë, d.m.th. Veçoritë e kësaj mënyre tashmë janë diskutuar (Fig. 4, 8, 11). Le të përcaktojmë frekuencën rezonante në qark (Fig. 1). Nëse për rezonancën aktuale, atëherë në përputhje me (11)

Shprehja (34) përcakton gjendjen për rezonancën e rrymës për një qark specifik. Nëse një induktor dhe një kondensator përfshihen në degë paralele, atëherë modulet e përçueshmërisë reaktive të degëve duhet të jenë të barabarta.

Duke i zëvendësuar këto shprehje në (34) dhe duke zgjidhur ekuacionin për , marrim

Shprehja (35) tregon se frekuenca rezonante përcaktohet nga vlera e katër parametrave të qarkut L, C, R 1 , R 2. Prandaj, mënyra rezonante mund të arrihet duke ndryshuar secilin prej këtyre parametrave.

Le të analizojmë varësitë e parametrave të qarkut dhe parametrat e mënyrës së funksionimit të tij nga ndryshimet C duke përdorur shembullin e diagramit në Fig. 12. Supozojmë se madhësia e kapacitetit ME ndryshon nga 0 në , dhe qarku është i lidhur me një burim ideal të EMF sinusoidal.