تم استخدام نتائج حسابات طول الجهد ومتجهات التيار وزوايا تحول الطور لإنشاء مخطط متجه دائرة كهربائية(الشكل 3.28).

3.14. الموصلية في الدوائر الكهربائية ذات الجهد الجيبي

عند حساب الدوائر الكهربائية ذات الجهد الجيبي أحادي الطور، يتم استخدام مفاهيم التفاعل النشط والحثي والتفاعل السعوي والقبول.

فروع دائرة كهربائية تحتوي على فقط المقاومة النشطة(الشكل 3.3)، تتميز بالتوصيل النشط ز. لحساب ذلك، استخدم الصيغة

بالنسبة لفرع دائرة كهربائية يحتوي على عنصر حثي مثالي (انظر الشكل 3.6)، تم تقديم مفهوم المفاعلة الحثي ب L. حساب الموصلية

ج × ج

تتميز فروع الدائرة الكهربائية التي تحتوي على ملفات يتم استبدالها بوصلة متسلسلة من المقاومة النشطة والحثية (انظر الشكل 3.12) بالنشاط g،

رد الفعل الاستقرائي b L والموصلية الإجمالية y. ولحسابها في هذه الحالة يتم استخدام التعبيرات التالية:

			ص 2 + س ل 2 .

تتميز فروع الدائرة الكهربائية التي تحتوي على مكثفات تم استبدالها بوصلة متسلسلة من المقاومات النشطة والسعوية (انظر الشكل 3.16) بـ g النشط والسعة التفاعلية b C والموصلية الإجمالية y. ل

يتم استخدام الصيغ لحساب g، b C، y

حيث z هي المقاومة الكلية للفرع.

ص = 1 .
المعاوقة ض	في هذه الحالة عليك أن تحسب

لاستخدام التعبير

ض = ص2 + (س		− س ) 2 .

بالنسبة لفروع الدوائر الكهربائية التي تحتوي على مفاعلات حثية وسعوية في بنيتها (انظر الشكل 3.20)، تم تقديم مفهوم التوصيل التفاعلي للفرع. عادة ما يشار إلى الموصلية التفاعلية بالحرف b، ولتحديد قيمتها يتم استخدام الصيغة

موصلية الفرع سعوية بطبيعتها.

3.15. المكونات الحالية النشطة والمتفاعلة

الخامس الدوائر الكهربائية ذات الجهد الجيبي أحادي الطور

لنفكر في دائرة كهربائية (الشكل 3.29)، حيث يتم توصيل المقاومات النشطة والحثية على التوالي ومتصلة بمصدر جهد جيبي أحادي الطور. يظهر الرسم التخطيطي المتجه لهذه الدائرة الكهربائية في الشكل. 3.30.

تم تصميمه للحالة التي تكون فيها المرحلة الأولية للجهد Ψ u مساوية للصفر. أطوال المتجهات على المقياس تتوافق مع الفعلية

القيم الحالية للجهد والتيار. في هذه الحالة يتم حساب القيم الفعالة للجهد الحالي باستخدام التعبيرات

	ص 2 + س ل 2

يتم تحديد زاوية الطور ϕ بين نواقل الجهد والتيار من الصيغة

ϕ = أركوس

لنتخيل المتجه الحالي كمجموع متجهين:

		أنا + أنا ص.

يكون المكون المتجه الحالي Ia في الطور مع ناقل الجهد ويسمى المكون النشط. يتأخر مكون المتجه الحالي I p في الطور بالنسبة لمتجه الجهد

بمقدار 90 درجة ويسمى المكون التفاعلي الاستقرائي. يتم العثور على قيم مكونات التيار النشط والمتفاعل من خلال حل المثلث القائم:

	أنا = أنا كوس ϕ = U						آج،
			أنا أخطئ ϕ = U				يو بي.

إن تمثيل التيار I في شكل مكونين يسمح لنا بالانتقال من دائرة مكافئة متتالية للملف (انظر الشكل 3.29) إلى دائرة مكافئة متوازية (الشكل 3.31).

العنصر النشط للتيار I a يرجع إلى النشط

الموصلية ز، والحث

يظهر الشكل 1 الدائرة المكافئة للمكثف والمخطط المتجه المقابل لها. 3.32، 3.33. إن تمثيل التيار I في شكل مكونين يسمح لنا بالانتقال من دائرة مكافئة متتالية للمكثف (انظر الشكل 3.32) إلى دائرة مكافئة متوازية (الشكل 3.34).

		نشيط	عنصر
		بسبب التوصيل النشط
	القدرة ز، وبالسعة رد الفعل
	المكون الحالي أنا ع بالسعة
	الموصلية التفاعلية ب ج .
		نشيط	عنصر
	في المرحلة مع الجهد و
	تحسب بواسطة الصيغة
	أرز. 3.34. موازي	أنا = أنا كوس ϕ = U			يو ز (3.172)
	دائرة مكافئة
	مكثف

المكون التفاعلي للتيار يتقدم بمقدار 90 درجة عن ناقل الجهد في الطور، وحجم هذا المكون هو

يأتي من الصيغة
		أنا أخطئ ϕ = U			يو بي.
المقاومة الكلية المضمنة في التعبيرات Ia،						أنا ص ، ديس-
تتم قراءته باستخدام الصيغة المعروفة (3.159)
		ض = ص2 + س

يُطلق على المكون التفاعلي للتيار، والذي يتقدم بمقدار 90 درجة عن ناقل الجهد في الطور، المكون السعوي.

إن إدخال مفاهيم التوصيل النشط والاستقرائي والسعوي وتمثيل تيار الملف وتيار المكثف في شكل مكونات نشطة ومتفاعلة يجعل من الممكن حساب القوى النشطة والمتفاعلة للملف والمكثف من خلال الموصلات المقابلة و التراكيب.

حاضِر. لهذا الغرض يتم استخدام الصيغ
ف = يو 2 ز = إيا،
	U 2 ب = واجهة المستخدم

أرز. 3.35. رسم تخطيطي لدائرة كهربائية مع اتصال متوازي لملف ومكثف

P، Q L، Q C تم الحصول عليها من تحليل العمليات الكهرومغناطيسية

الخامس مغو حقيقي ومكثف حقيقي.

3.16. الرنين الحالي

في في الدوائر الكهربائية ذات الجهد الجيبي أحادي الطور والتي تحتوي على محاثات ومكثفات متصلة على التوازي، قد تحدث ظاهرة الرنين الحالي.

لتوضيح الجوهر الفيزيائي لهذه الظاهرة، فكر في دائرة كهربائية تحتوي على مصدر جهد جيبي أحادي الطور، ومغوي ومكثف (الشكل 3.35).

المصدر المقدم

المحطات الخارجية ، التي يوجد بينها جهد جيبي أحادي الطور ، لحظي و

القيم الفعالة لها تساوي u، U، على التوالي. يتم استبدال المحث الموجود في الدائرة بمقاومة نشطة rk ومحاثة L متصلة على التوالي. يتم تمثيل المكثف بدائرة تحتوي على المقاومة النشطة r C والسعة C المتصلة على التوالي. عند التردد الزاوي للجهد الجيبي ω، تكون المفاعلة الحثية للملف x L = ω L، وتكون المفاعلة السعوية

مكثف x C = ω 1 C . يتم تشغيل الملف والمكثف

نحن متوازيان ومتصلان بالمحطات الخارجية للمصدر طاقة كهربائية. القيم اللحظية لتيارات المصدر والمغو والمكثف i، i1، i2 وفعاليتها

القيم الحالية لـ I، I 1، I 2.

تحدث حالة الرنين للدائرة الكهربائية (انظر الشكل 3.35) عندما تكون متساوية

ب ل 1 = ب ج 2 .

يمكن إعادة كتابة هذه المساواة في النموذج

	+ (ωL) 2			+ (1/ωم)2

يمكن تحقيق رنين التيارات في الدائرة الكهربائية (انظر الشكل 3.35) من خلال تنظيم تردد جهد الإمداد f عن طريق تغيير محاثة الملف

L أو سعة المكثف C. يمكن أيضًا تحقيق حالة الرنين للدائرة الكهربائية من خلال التنظيم المتزامن لاثنين أو ثلاثة من هذه المعلمات. المقاومة النشطة للملف r والمقاومة النشطة للمكثف -

torus r C غير ذات أهمية كبيرة، وبالتالي فإن خيار تحقيق الرنين الحالي عن طريق تغيير قيم المقاومة النشطة r إلى و r C غير مرجح.

يظهر الرسم البياني المتجه للدائرة الكهربائية (انظر الشكل 3.35)، والذي لوحظت فيه ظاهرة الرنين الحالي، في الشكل. 3.36. يتم حساب القيم الفعالة لتيارات الملف والمكثف وزوايا تحول الطور بين ناقل الجهد ومتجهات التيار باستخدام الصيغ

I2
		أركوس

يتم تحديد القيمة الفعالة لجهد مصدر الطاقة الكهربائية من خلال قيمة اتساعه وفقًا للتعبير

إذا تم استبدال المتجهات الحالية I 1، I 2 بمتجهات نشطة و

المكونات التفاعلية، فيمكن كتابة المساواة (3.184) على النحو التالي:

أنا 1أ + أنا 1ر + أنا 2أ + أنا 2ر = أنا а + أنا ص،

حيث I a، I p هي ناقلات المكونات النشطة والمتفاعلة لتيار مصدر الطاقة الكهربائية،

أنا أ = أنا a1 + أنا a2،

أنا ص = أنا ص1 + أنا ص2.

المكون النشط لتيار الملف والمكون النشط لتيار المكثف موجودان في الطور (انظر الشكل 3.36)، وبالتالي يتم حساب قيمة المكون النشط لتيار المصدر بالتعبير

يتم إزاحة المكون التفاعلي لتيار الملف والمكون التفاعلي لتيار المكثف في الطور بمقدار 180 درجة بمرور الوقت. ونتيجة لذلك فإن قيمة المكون التفاعلي لتيار مصدر الطاقة الكهربائية تساوي الفرق بين المكونات التفاعلية لتيار الملف والمكثف:

في وضع الرنين الحالي، تكون الموصلية التفاعلية المكافئة للدائرة الكهربائية صفرًا، حيث أن b L 1 = b C 2. وبالتالي، فإن المكون التفاعلي لتيار مصدر الطاقة الكهربائية I p يساوي أيضًا الصفر. المصدر في وضع الدقة

تولد المضخة الحالية تيارًا تساوي قيمته مجموع المكونات النشطة للتيارات الفرعية وهو ضئيل.

الرئيسية > الكتب > الإلكترونيات

2.8. اتصال متوازي R، L، C

إذا كان إلى أطراف دائرة كهربائية تتكون من عناصر متصلة متوازية ر، ل، ج(الشكل 2.18)، تطبيق الجهد التوافقي u = Umcosωtفإن التيار التوافقي المار عبر هذه الدائرة يساوي المجموع الجبري للتيارات التوافقية في الفروع المتوازية (قانون كيرشوف الأول): أنا = iR + إيل + iC.

حاضِر طفي المقاومة رفي المرحلة مع الجهد و، حاضِر انافي الحث لمتخلفة، والتيار آي سيفي حاوية معيقود الجهد بمقدار π /2 (الشكل 2.19).

وبالتالي فإن إجمالي التيار أنافي الدائرة متساوية

(2.20)

المعادلة (2.20) هي صيغة مثلثية لكتابة قانون كيرشوف الأول للقيم الحالية اللحظية. الكمية الموجودة فيه تسمى الموصلية التفاعلية للدائرة ، والتي، اعتمادا على العلامة، قد يكون لها استقرائي (ب > 0)أو بالسعة (ب< 0) شخصية. على عكس الموصلية التفاعلية بتصرف ز = لتر / صدائما إيجابية.

لايجاد أناوφ سوف نستخدم المخطط المتجه الموافق للمعادلة (2.20) (الشكل 2.20، أ و ب). المثلث الأيمن مع الساقين إرو والوتر أنايسمى المثلث الحالي تم إنشاء المثلث الحالي في الشكل 2.20، أل ب > 0، وفي الشكل 2.20، ب- ل ب< 0 .

من المثلث الحالي يتبع ذلك أو أنا = يو؛ ايم=yUm

هنا (2.21)

الموصلية الإجمالية للدائرة المتوازية قيد النظر.

يعد التفاعل والتفاعل والقبول من المفاهيم الأساسية المستخدمة في نظرية الدوائر الكهربائية.

زاوية التحول المرحلة الحالية أنانسبة إلى الجهد ويساوي:

. (2.22)

إذا تم ضبط الجهد ش = أومكوس (ωt + ذ)على محطات الدائرة مع اتصال متوازي ر، لو مع، ثم يتم تحديد التيار بواسطة الصيغة

أنا = yUmcos(ωt + y - φ ).

يتم قياس الزاوية φ، كما في الحالة السابقة، على المخطط الزمني ωtمن الجهد إلى التيار، وفي مخطط متجه - من التيار إلى الجهد؛ إنها زاوية حادة أو قائمة

|φ | .

ركن φ إيجابية عندما تكون الدائرة استقرائية، أي. في ب> 0; في هذه الحالة، يتأخر التيار في الطور عن الجهد. الزاوية φ تكون سالبة عندما تكون الدائرة سعوية، أي. في ب< 0 ; في هذه الحالة، يكون التيار متقدمًا على الجهد في الطور. التيار في الطور مع الجهد عند ب = ب ر - ب ج = 0، أي. مع الموصلات الحثية والسعوية متساوية. يسمى هذا النمط من تشغيل الدائرة الكهربائية بالرنين الحالي.

من (2.21) و (2.22) يترتب على ذلك أن الموصلية النشطة والمتفاعلة للدائرة ترتبط بالتوصيل الكلي بواسطة الصيغ:

ز = ycosφ; ب = يوسينφ. (2.23)

ضرب الجانبين الأيمن والأيسر من التعبيرات (2.23) بقيمة الجهد الفعال ش، نحصل على القيم الفعالة للتيارات في الفروع ذات الموصلية النشطة والمتفاعلة، والتي تصورها أرجل مثلث التيار وتسمى مكونات التيار النشط والمتفاعل:

Ia = gU = ycosφ U = Icosφ;

Ip = bU = ysinφ U = Isinφ.

وكما يتبين من المثلثات والمعادلات الحالية (2.24)، فإن المكونات النشطة والمتفاعلة للتيار ترتبط بالقيمة الفعالة للتيار الإجمالي بواسطة الصيغة

.

تقسيم جوانب المثلث الحالي إلى ش، نحصل على مثلث مستطيل من الموصلات، يشبه مثلث الفولتية (الشكل 2.21، أ، ب).

يعتبر مثلث التوصيل بمثابة تفسير هندسي للمعادلتين (2.21) و (2.22)؛ تصرف زيتم رسمها على طول المحور الأفقي إلى اليمين، والتوصيل التفاعلي باعتمادًا على علامته يتم تأجيله إلى الأسفل (ب > 0)أو أعلى (ب< 0) .

يتم قياس الزاوية φ في مثلث التوصيل من الوتر y إلى الساق ز، والذي يتوافق مع القراءة φ في مثلث التيارات من أنا = يول يا = غو.

لتوصيف المكثفات الممثلة بدائرة ذات موصلية سعوية ونشطة، يتم استخدام مفهوم عامل جودة المكثف مراقبة الجودة = ب/ز = ωCRوهو ما يعادل ظل الزاوية |φ | مكثف. وتسمى الكمية المتبادلة ظل فقدان العزل الكهربائي للمكثف tgδ = لتر/مراقبة الجودة(زاوية فقدان العزل الكهربائي δ تكمل الزاوية |φ| حتى 90 درجة).

كيف المزيد من المقاومة ركلما زاد عامل جودة المكثف (مع تساوي جميع الأشياء الأخرى) وصغرت زاوية الخسارة.

يختلف عامل جودة المكثفات لمختلف الترددات والعوازل الكهربائية بشكل كبير، من حوالي 100 إلى 5000. تتمتع مكثفات الميكا بعامل جودة أعلى من تلك المصنوعة من السيراميك. إن عامل جودة المكثفات المستخدمة في التكنولوجيا عالية التردد أعلى بحوالي 10 مرات من عامل جودة الملفات الحثية.

إجابة: R=r o ·l، حيث r o هي المقاومة الخطية النشطة (أوم/كم). يتم تحديد المقاومة النشطة للخطوط العلوية وخطوط الكابلات من خلال مادة الموصلات الحاملة للتيار ومقطعها العرضي. إلى حد ما، يعتمد ذلك على درجة حرارة الموصلات وتكرار التدفق من خلالها. التيار المتناوب. ومع ذلك، فإن هذا التأثير صغير، وعند حسابه الشبكات الكهربائيةوعادة لا يؤخذ في الاعتبار. ولذلك، فإن قيم المقاومة r 0 لكل ماركة من الأسلاك أو الكابلات تؤخذ عادة من الجداول المقابلة للإرسال التيار المباشرودرجة الحرارة +20 درجة مئوية. r 0 t = r 0 20 ·(1+α(t-20)))، حيث α هو معامل درجة الحرارة؛ ص 0 20 – المقاومة عند 20 درجة مئوية. عند إجراء حسابات تقديرية للموصلات المصنوعة من معادن غير حديدية، يمكن تحديد المقاومة النشطة بالصيغة: r 0 =ρ/F، حيث ρ هي المقاومة (أوم مم 2 /كم)، F هو المقطع العرضي لـ الموصل (مم 2).

G=g 0 ·l، حيث g 0 هي الموصلية النشطة المحددة (S/km). الموصلية بسبب خسائر الهالة متغيرة للغاية وتعتمد على رطوبة الهواء وظروف الأرصاد الجوية الأخرى. يتم الحصول على متوسط ​​قيمة الموصلية النشطة لمدة عام من خلال متوسط ​​خسائر الإكليل ΔP k: ; ، حيث ΔP kud - متوسط ​​الخسائر السنوية المحددة لكل كورونا (كيلوواط/كم).

يتم أخذ خسائر طاقة كورونا في الاعتبار بالنسبة للخطوط الهوائية ذات جهد Unom 330 كيلو فولت وما فوق. في الخطوط الهوائية 110-220 كيلو فولت، يمكن تجاهل هذه الخسائر، لأن أنشأ PUE الحد الأدنى من المقاطع العرضية للأسلاك لتقليل ΔP إلى مستويات مقبولة. للخط الهوائي 110 كيلو فولت - AS 70/11، الخط الهوائي 220 كيلو فولت - AS 240/32.

إن الطريقة الأكثر جذرية لتقليل فقد الطاقة إلى التاج هي زيادة قطر السلك. X=x 0 ·l، حيث x 0 هي المفاعلة الحثية الخطية (أوم/كم).

تنجم المفاعلة الحثية عن المجال المغناطيسي الذي يحدث حول وداخل الأسلاك وقلب الكابلات، والذي يستحث في كل موصل القوة الدافعة الكهربائيةالحث الذاتي. تعتمد المفاعلة الحثية على الموقع النسبي للموصلات وقطرها والنفاذية المغناطيسية وتردد التيار المتردد. ل الخطوط الجويةمع أسلاك الألمنيوم والفولاذ والألومنيوم، يتم حساب المقاومة لكل كيلومتر واحد: x 0 = 0.144 lg(2 D av / d) + 0.0156، حيث D av هي المسافة الهندسية المتوسطة بين أسلاك الطور، mm، d هو السلك القطر، مم.

يعتمد متوسط ​​D على نوع ترتيب الدعم وU nom D av = ، حيث D А B، D BC، D CA - المسافة بين أسلاك المراحل المقابلة.

بالنسبة للخطوط الهوائية، يتم إعطاء القيمة x 0 في الجدول المرجعي اعتمادًا على D cf أو الجهد ونوع السلك. تتأثر المفاعلة الحثية لخطوط الكابلات ميزات التصميمالكابلات عند إجراء الحسابات، استخدم بيانات المصنع حول x 0 الواردة في الكتاب المرجعي. ترجع الموصلية التفاعلية للخط إلى السعات بين الأسلاك ذات المراحل المختلفة والسعة من السلك إلى الأرض. يتم تحديدها بواسطة الصيغة: , B=b 0 ·l، حيث b 0 هي الموصلية التفاعلية (السعة) المحددة، أوم/كم. بالنسبة للخطوط الهوائية، يمكن العثور على الموصلية السعوية على النحو التالي: أو يتم تحديده من خلال الجداول المرجعية حسب نوع السلك والمسافة الهندسية بين الأسلاك أو الاسم. الجهد االكهربى. تعتمد الموصلية السعوية لخطوط الكابلات على تصميم الكابل وتشير إليه الشركة المصنعة، ولكن بالنسبة للحسابات التقريبية، يمكن تقديرها باستخدام الصيغة. ومن الواضح أن قيمة b 0 لخطوط الكابلات أكبر بكثير من قيمة الخطوط الهوائية بسبب انخفاض قيم Dav.

خذ بعين الاعتبار التعبير المعروف للقوة المعقدة الكلية

وبالتالي، فإن استخدام مفهوم مجمع التيار المترافق يسمح لنا بتنفيذ حجة إجمالي القدرة المعقدة في شكل فرق الطور بين الجهد والتيار الجيوب الأنفية ()، وكذلك إنشاء الاتصال الرياضي الصحيح بين مجموع القوة المعقدة ومكوناتها (). دعونا ننفذ التحويل باستخدام المجمعات المترافقة. وفقا ل (13) نحصل عليها

في هذه الحالة سيكون لدينا

دعونا نأخذ ذلك في الاعتبار

أي أنه بالنسبة لأي معلمة، فإن ناتج المركب ومعقده المرافق يساوي مربع معامله.

ووفقاً للأرقام (27) و(28) و(8) فإننا نعتبر القوة المركبة الكلية

تظهر في الشكل مثلثات القوة المقابلة للتعبير (29). 9، 10، 11، والتي توضح الحالات:

– إذا كان في هذه الحالة (الشكل 9). أي أن القوة التفاعلية للدائرة بأكملها هي قيمة موجبة وفي الدائرة الخارجية يتم تبادل الطاقة المتداولة حصريًا بين المجال المغناطيسي ل- العنصر ومصدر الطاقة وإعادة الشحن مع-يتم تنفيذ العنصر بالكامل بسبب طاقة المجال المغناطيسي ل- عنصر؛

– إذا كان في هذه الحالة (الشكل 10). أي أن القوة التفاعلية للدائرة بأكملها هي قيمة سالبة وفي الدائرة الخارجية يتم تبادل الطاقة المتداولة حصريًا بين المجال الكهربائي مع- العنصر ومصدر الطاقة. الطاقة في المجال المغناطيسي ل- يتم إمداد العنصر بالكامل عند تفريغه مع-عنصر؛

– أخيرًا، إذا كان في هذه الحالة (الشكل 11). أي أنه لا يوجد تبادل للطاقة بين مصدر الطاقة والدائرة. يتم استهلاك جميع الطاقة القادمة من المصدر بشكل لا رجعة فيه بواسطة الدائرة. في هذه الحالة، تكون الطاقة الإجمالية في أطراف الدائرة نشطة تمامًا. يوجد داخل الدائرة تبادل متداول للطاقة بنفس الشدة بين المجالات ل,ج-عناصر.

يمكن إجراء حساب معلمات وضع تشغيل الدائرة، وإنشاء مخطط متجه، والتوصيل، ومثلثات الطاقة دون اللجوء إلى الأعداد المركبة. يتم الحساب في القيم الفعلية لمعلمات الوضع وفي وحدات معلمات الدائرة. في هذه الحالة، هناك طريقتان للحساب:

· استخدام مفهوم مكونات التيار النشط والمتفاعل في كل فرع.

· استخدام مفهوم الموصلية الكلية للدائرة وفروع ومكونات هذه الموصلات.

وفقا للطريقة الأولى، يتم تحديدها باستخدام المعلمات المعروفة للدائرة إجمالي المقاومةالفروع

ومن ثم يتم تحديد مجموع التيارات في كل فرع ومكونات هذه التيارات

ثم يتم تحديد التيار الإجمالي (المدخل) للدائرة

وزاوية طورها

حساب القوة على الفروع

الطاقة في جميع أنحاء الدائرة بأكملها

وباستخدام النتائج التي تم الحصول عليها، يتم تحديد موصلية الفروع والدائرة بأكملها

أخيرًا، بناءً على النتائج التي تم الحصول عليها، مع الأخذ في الاعتبار علامات φ 1 و φ 2 و φ، قاموا ببناء الرسوم البيانية المتجهةالتيارات والموصليات والقوى.

ووفقا للطريقة الثانية، يتم تحديد موصلية الفروع وزوايا الطور الخاصة بها من خلال المعلمات المعروفة للدائرة

ثم يتم تحديد الموصلية الكلية للدائرة وزاوية الطور الخاصة بها

ثم يتم حساب التيارات في الفروع وتيار الإدخال

تحديد قوة الفروع والسلسلة بأكملها

وأخيرًا، بمعرفة مقدارها وعلاماتها، يتم إنشاء مخططات متجهة للتيارات والموصليات والقوى.

يتم إجراء حسابات ذات طبيعة مختلفة إذا كانت بعض معلمات وضع تشغيل الدائرة معروفة، ومن الضروري تحديد معلمات الدائرة المكافئة وإنشاء مخطط متجه. يتم تنفيذ هذه الحسابات بعد البحوث التجريبيةمخطط.

على سبيل المثال، يتم إعطاء دائرة مكافئة (الشكل 12). تم قياس المعلمات التالية لوضع التشغيل لهذه الدائرة من خلال التجربة: ص – الطاقة النشطةالسلسلة بأكملها؛ ش- الجهد عند أطراف الدائرة؛ أنا- المدخلات الحالية؛ أنا 1 و أنا 2 - التيارات الفرعية. زاوية تحول الطور بين الجهد والجيوب الأنفية الحالية (مع مراعاة علامتها). من الضروري تحديد معلمات الدائرة وإنشاء مخطط متجه. يتم إجراء الحسابات التالية:

1. تحديد المعلمات المكافئة للدائرة بأكملها (يتم تحديد علامة المفاعلة الكلية والمفاعلة الكلية بعلامة الزاوية المقاسة)

2. تحديد المعلمات المكافئة لكل فرع

3. تحديد معلمات عناصر فروع الدائرة

4. احسب المعلمات المتبقية لوضع تشغيل الدائرة

5. إنشاء مخططات متجهة للتيارات والموصليات والقوى.

في هذه الدائرة، كما هو الحال في دائرة ذات اتصال تسلسلي ر, ل,ج-العناصر، وضع الرنين ممكن، وهو ما يسمى الرنين الحالي. عندما يتردد صدى التيارات في دائرة تحتوي على لو مع-العناصر المدرجة في فروع متوازية، الجيوب الأنفية المدخلات الحالية أناوالجهد المطبق على أطراف الدائرة يكون في الطور، أي. تمت بالفعل مناقشة ميزات هذا الوضع (الشكل 4، 8، 11). دعونا نحدد تردد الرنين في الدائرة (الشكل 1). إذا كان للرنين الحالي فوفقًا لـ (11)

يحدد التعبير (34) حالة الرنين الحالي لدائرة معينة. إذا تم تضمين مغو ومكثف في فروع متوازية، فيجب أن تكون وحدات التوصيل التفاعلي للفروع متساوية.

استبدال هذه التعبيرات في (34) وحل المعادلة نحصل عليها

يوضح التعبير (35) أن تردد الرنين يتحدد بقيمة معلمات الدائرة الأربعة ل, ج, ر 1 , ر 2. ولذلك، يمكن تحقيق وضع الرنين عن طريق تغيير كل من هذه المعلمات.

دعونا نحلل اعتماد معلمات الدائرة ومعلمات وضع التشغيل على التغييرات جباستخدام مثال الرسم البياني في الشكل. 12. نفترض أن حجم السعة معيتراوح من 0 إلى، والدائرة متصلة بمصدر مثالي للمجالات الكهرومغناطيسية الجيبية.